Магнетосопротивление на переменном токе в сильно неоднородных твердотельных средах при слабых и сильных магнитных полях

Исследовано магнетосопротивление на переменном токе в сильно неоднородных средах, в которых можно ввести локальные значения кинетических коэффициентов. Рассмотрена широкая область частот ${\omega<\tau^{-1}}$ ($\tau$ — среднее время свободного пробега электрона) при слабых (${\omega_{c}\langle\tau\rangle\ll1}$) и сильных (${\omega_{c}\langle\tau\rangle\gg1}$) магнитных полях ${\mathbf{H}\parallel\mathrm{OZ}}$ ($\omega_{c}=eH/mc$). Использован метод эффективной среды. Выделены низкочастотная и высокочастотная области плато значений магнетосопротивления, а также переходмая частотная область. Получено, что при слабых магнитных полях в низкочастотной области эффективное магнетосопротивление $\Delta\rho^{xx}_{m}/\rho^{0}_{m}=\Delta\rho^{zz}_{m}/\rho^{0}_{m}= (2/3)\omega^{2}_{c}(\langle\tau^{3}\rangle/\langle\tau\rangle- \langle\tau^{2}\rangle^{2}/2\langle\tau\rangle^{2})$, а в высокочастотной $\Delta\rho^{xx}_{m}/\rho^{0}_{m}=\omega^{2}_{c}(\langle\tau^{3}\rangle/\langle\tau\rangle- \langle\tau^{2}\rangle^{2}/\langle\tau\rangle^{2}),\Delta\rho^{zz}_{m}/\rho^{0}_{m}=0$, как и в однородной системе. При сильных магнитных полях в низкочастотной области получено $\Delta\rho^{xx}_{m}/\rho^{0}_{m}=\Delta\rho^{zz}_{m}/\rho^{0}_{m}= \omega_{c}\langle\tau\rangle$,а в высокочастотной $\Delta\rho^{xx}_{m}/\rho^{0}_{m}= \langle\tau^{-1}\rangle\times\langle\tau\rangle-1,\Delta\rho^{zz}_{m}/\rho^{0}_{m}=0$, как и в однородной системе. Переходная область при увеличении магнитного поля расширяется, сдвигаясь в сторону более низких частот. Низкочастотное плато становится короче.