Эволюция квантования Ландау спектра спинонных пар в слабом мотовском диэлектрике La$_{0.15}$Sm$_{0.85}$MnO$_{3+\delta}$ со спинонной поверхностью Ферми с ростом температуры и напряженности магнитного поля

При измерениях температурных зависимостей намагниченности La$_{0.15}$Sm$_{0.85}$MnO$_{3+\delta}$ в интервале температур 4.2–100 K обнаружена пороговая особенность намагниченности вблизи температуры $T_{d}\cong$ 50 K, связанная с существованием малой псевдощели $\Delta_e$ в спектре электронов, характерной для слабого мотовского диэлектрика. Рост напряженности $H$ внешнего магнитного поля приводит к подавлению диэлектрической псевдощели $\Delta_e$, росту плотности состояний свободных носителей заряда/спина на $E_{F}$ и трансформации фрагментов волн зарядовой/спиновой плотности. В интервале температур 4.2–12 K найдено квантование спектра пар низкоэнергетических магнитных возбуждений $Z_2$ квантовой спиновой жидкости в виде композитных квазичастиц спинон-калибровочное поле. Формирование непрерывного спектра возбуждений квантовой спиновой жидкости в режиме “слабых магнитных полей” $H$ = 100 Oe, 350 Oe, 1 kOe. объяснено в рамках моделей квантования Ландау спектра композитных квазичастиц с дробными значениями фактора $\nu$ заполнения трех перекрывающихся зон Ландау. В режиме “сильного внешнего магнитного поля” $H$ = 3.5 kOe обнаружены новые квантовые осцилляции температурных зависимостей намагниченности несжимаемой жидкости спинонов в виде трех узких ступенек (плато), соответстующих полному заполнению спинонами неперекрывающихся зон Ландау с целочисленными значениями фактора заполнения.