Сверхтонкие взаимодействия в узлах меди антиферромагнитных соединений, аналогов сверхпроводящих металлооксидов меди

Эмиссионные мёссбауэровские спектры $^{61}$Cu($^{61}$Ni) диэлектрических металлоксидов двухвалентной меди Ca$_{1-x}$Sr$_{x}$CuO$_{2}$, Ca$_{2}$CuO$_{2}$Cl$_{2}$, SrCuO$_{2}$, Sr$_{2}$CuO$_{2}$Cl$_{2}$, YBa$_{2}$Cu$_{3}$O$_{7-x}$, La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_{4}$, Nd$_{2-x}$Ce$_{x}$CuO$_{4}$ отвечают квадрупольному и зеемановском взаимодействию ядер $^{61}$Ni с локальными полями в узлах меди, тогда как для сверхпроводящих металлоксидов спектры соответствуют взаимодействию квадрупольного момента ядер $^{61}$Ni с тензором градиента электрического поля (ГЭП). Для обеих групп металлоксидов наблюдаются линейные зависимости постоянных квадрупольного взаимодействия как на ядрах $^{61}$Ni (данные эмиссионной мессбауэровской спектроскопии на изотопах $^{61}$Cu($^{61}$Ni)), так и на ядрах $^{63}$Cu (данные ядерного магнитного резонанса на изотопе $^{63}$Cu) от расчетных значений главной компоненты тензора решеточного ГЭП в узлах меди. Этот факт объясняется неизменными значениями валентной составляющей ГЭП, как для зонда $^{61}$Ni$^{2+}$, так и для зонда $^{63}$Cu$^{2+}$ во всех металлоксидах двухвалентной меди.