Место границ наклона в полном энергетическом спектре границ зерен в поликристалле

С помощью измерения температур перехода $T_w$ от неполного смачивания границ зерен к полному на поли- и бикристаллах удалось экспериментально оценить ширину и место спектра энергий границ наклона в полном спектре энергий границ зерен в поликристалле. Оказалось, что все границы наклона занимают весьма узкую (всего $5$–$10\%$) часть полного спектра энергий границ зерен в поликристаллах. В металлах с низкой энергией дефекта упаковки (медь, олово, цинк) границы наклона принадлежат к $10$–$20\%$ границ с самыми высокими температурами перехода $T_w$ (а значит, низкими энергиями). В металле с высокой энергией дефекта упаковки (алюминий) $T_w$ границ наклона лежит примерно посередине между минимальной $(T_{w\min})$ и максимальной ($T_{w\max}$) температурами перехода от неполного смачивания границ к полному. Это означает, что в алюминии можно найти границы зерен, структура которых энергетически более выгодна, чем у симметричных двойниковых границ (или дефектов упаковки).