Распад $\tau \to \bar{K}^{0*}(892) \pi^{-}\nu_{\tau}$ с учетом расщепления промежуточного основного аксиально векторного мезона $K_{1A}$ на два физических состояния $K_{1}(1270)$ и $K_{1}(1400)$

Ширина распада $\tau \to \bar{K}^{0*}(892) \pi^{-} \nu_{\tau}$ вычислена в расширенной модели Намбу–Иона-Лазинио. Учтены промежуточные аксиально векторные, векторные и псевдоскалярные мезоны как в основном, так и в первом радиально возбужденном состоянии. Учтено также расщепление аксиально векторного промежуточного состояния $K_{1A}$ на два физических мезона $K_{1}(1270)$ и $K_{1}(1400)$, обусловленное смешиванием аксиально векторных странных мезонов из нонетов $^{3}P_{1}$ и $^{1}P_{1}$. Полученные результаты находятся в удовлетворительном согласии с экспериментальными данными.