Эта публикация цитируется в
1 статье
Спектроскопия и физика атомов и молекул
Взаимодействие спин–чужая орбита в конфигурациях с $p$- и $h$-электронами на внешних оболочках. Обменные матричные элементы
Г. П. Анисимоваa,
А. П. Горбенкоa,
О. А. Долматоваb,
И. Р. Крыловa,
Г. А. Цыганковаa a Санкт-Петербургский государственный университет, физический факультет, 198504 Петергоф, Санкт-Петербург, Россия
b Санкт-Петербургский государственный университет телекоммуникаций им. проф. М. А. Бонч-Бруевича, 193232 Санкт-Петербург, Россия
Аннотация:
Современные методы теоретической атомной спектроскопии позволяют производить расчеты атомных систем, необходимые для различных практических задач в разных разделах физики, в частности в астрофизике. При этом использовались различные чисто теоретические (
ab initio) методы, в том числе и получившие развитие в последнее время. При расчете атомных систем наряду с
ab initio методами, используются разные варианты полуэмпирического метода. Одним из общепризнанных критериев расчета атомных систем являются минимальные отклонения между расчетными и экспериментальными энергиями уровней тонкой структуры (невязки). Эти отклонения, полученные с помощью теоретических методов (
ab initio), до сих пор являются довольно большими. Полуэмпирический подход, где эмпирическим материалом являются экспериментальные энергии уровней тонкой структуры, тоже незначительно уменьшает невязки, если в матрице оператора энергии учитывать только шесть параметров: электростатические (два прямых и два обменных) и два параметра взаимодействия спин–своя орбита (
$\zeta_{p}$ и
$\zeta_{h}$). Ситуация в корне изменилась с появлением монографии литовских авторов “Математические основы теории атома” (А.П. Юцис и А.Ю. Савукинас). В этой монографии приведены матричные элементы (правда, в общем виде) операторов энергии магнитных взаимодействий спин–чужая орбита и спин-спин, а также взаимодействия орбита–орбита, причем в двух представлениях: LSJM и несвязанных моментов. Это позволило проверить их формулы и сравнить свои результаты по двум представлениям расчета. Только тогда удалось получить практически нулевые невязки между расчетными и экспериментальными энергиями уровней тонкой структуры для многих исследованных нами систем. Таким образом, дело не в методе расчета, а в матрице оператора энергии, которая должна наиболее полно и правильно описывать энергии уровней тонкой структуры. Построению матрицы оператора энергии конфигураций
$npn'h$ и
$np^{5}n'h$ посвящена настоящая и последующие работы.
Поступила в редакцию: 11.12.2017
Исправленный вариант: 13.06.2018
DOI:
10.21883/OS.2018.10.46691.286-18