|
ВИДЕОТЕКА |
Второе российско-армянское совещание по математической физике, комплексному анализу и смежным вопросам
|
|||
|
Гиперболические уравнения на не глобально гиперболических многообразиях И. В. Волович Математический институт им. В.А. Стеклова Российской академии наук, г. Москва |
|||
Аннотация: Теория задачи Коши для гиперболических уравнений на глобально гиперболических многообразиях была исследована в работах Адамара, Петровского, Лере и других авторов, см. [1]–[2]. Ориентируемое по времени пространство-время (т.е. пара Гиперболические уравнения на не глобально гиперболических многообразиях изучены значительно меньше, хотя многочисленные примеры таких многообразий представляются известными решениями уравнений Эйнштейна для гравитационного поля, такими как решения Геделя, Керра, Готта и другие, см. [3]. В данной работе рассматриваются решения задачи Коши для гиперболических уравнений на не глобально гиперболических многообразиях, содержащих замкнутые времени-подобные кривые («машины времени»). Доказано, что для волнового уравнения на таких многообразиях специального вида, содержащих конические точки, решение задачи Коши существует, оно разрывно и в определенном смысле единственно для произвольных начальных данных, заданных на гиперповерхности в момент времени, предшествующий образованию замкнутых времени-подобных кривых. Если же гиперповерхность начальных данных пересекает область, содержащую замкнутые времени-подобные кривые, то решение задачи Коши существует только для начальных данных, удовлетворяющих определенному условию самосогласованности. На полуплоскости $\mathbb{R}^2_+=\{(t,x)\in\mathbb{R}^2\mid t>0\}$ рассмотрим два вертикальных интервала \begin{align*} \gamma_1&=\{(t,x)\in\mathbb{R}_{+}^{2}\mid x=a_1,\ b_1<t<b_1+l\}, \\ \gamma_2&=\{(t,x)\in\mathbb{R}_{+}^{2}\mid x=a_2,\ b_2<t<b_2+l\}. \end{align*} Предположим, что $$ a_2>a_1, \quad b_2>b_1+l+a_2-a_1. $$ Пусть \begin{gather} u_{tt}-u_{xx}=0, \tag{1} \\ u(t,x)|_{t=0}=u_0(x), \quad \partial_{t}u(t,x)|_{t=0}=u_1(x). \tag{2} \end{gather} Здесь и Предположим, что функция \begin{align} u(t,x)|_{x=a_1-0}&=u(t+b_2-b_1,x)|_{x=a_2+0}, \tag{3} \\ \partial _{x}u(t,x)|_{x=a_1-0}&=\partial _{x}u(t+b_2-b_1,x)|_{x=a_2+0}, \tag{4} \\ u(t,x)|_{x=a_1+0}&=u(t+b_2-b_1,x)|_{x=a_2-0}, \tag{5} \\ \partial _{x}u(t,x)|_{x=a_1+0}&=\partial_{x}u(t+b_2-b_1,x)|_{x=a_2-0}, \tag{6} \end{align} где Теорема. Решение задачи (1), (2), (3)–(6) существует и, в предположении минимальной разрывности, единственно. Мотивировка настоящей работы связана с рассмотрением возможности рождения конфигураций пространства-времени с нетривиальной топологией (wormholes) при столкновении частиц высоких энергий [3]. Работа выполнена совместно с И. Я. Арефьевой и Т. Ишиватари. Список литературы
|