Об асимптотическом поведении при $t\to\infty$ решений начально-краевых задач для уравнений движения линейных вязкоупругих жидкостей

Показано, что для нестационарных уравнений движения линейных вязкоупругих жидкостей, определяющее уравнение которых имеет вид
$$ \left(1+\sum_{l=1}^L\lambda_l\frac{\partial^l}{\partial t^l}\right)\sigma=2\nu\left(1+\sum_{m=1}^M x_m\nu^{-1}\frac{\partial^m}{\partial t^m}\right)D, $$
стационарная система есть стационарная система Навье–Стокса с коэффициентом вязкости $\nu$:
$$ -\nu\Delta v+v_k\frac{\partial v}{\partial x_k}+\mathrm{grad}\, p=f(x), \quad\mathrm{div}\, v=0.\qquad{(*)} $$
Доказано, что при “малых” числах Рейнольдса решения начально-краевых задач для уравнений движения жидкостей Олдройта ($M=L=1,2,\dots$) и жидкостей Кельвина–Фойгта ($M=L+1$, $L=0,1,2,\dots$) сходятся при $t\to\infty$ к решению первой краевой задачи для стационарной системы Навье–Стокса ($*$). Библ. – 5 назв.