Аннотация:
Фазовое многообразие $d$-мерной теории гладких замкнутых струн можно отождествить с пространством $\Omega(R_d)$ гладких петель со значениями в $d$-мерном пространстве Минковского $R_d$. Однако симплектическая форма $\omega$ этой теории может быть корректно определена на более широком соболевском пространстве $V_d=H_0^{1/2}(S^1,R_d)$, состоящем из полудифференцируемых петель со значениями в $R_d$. Группа репараметризаций таких петель совпадает с группой $QS(S^1)$ квазисимметричных гомеоморфизмов окружности, и ее действие на соболевском пространстве $V_d$ сохраняет симплектическую форму $\omega$. С учетом этого кажется естественным выбрать в качестве фазового многообразия теории негладких струн пространство $V_d$ с действием группы $QS(S^1)$. Если
бы это действие было гладким, мы могли бы сопоставить указанной теории струн классическую систему,состоящую из фазового многообразия $V_d$ и алгебры Ли группы $QS(S^1)$. Однако это действие заведомо гладким не является, поэтому мы не можем сопоставить группе $QS(S^1)$ никакой классической алгебры Ли. Тем не менее, пользуясь соображениями из некоммутативной геометрии, удается построить квантовую алгебру Ли, ассоциированную с парой $(V_d,QS(S^1))$, что позволяет проквантовать теорию негладких замкнутых струн.
|
