Электропроводность высокоомных монокристаллов титаната стронция в интервале 150$-$400 K

Удельная электропроводность высокоомных кристаллов SrTiO$_{3}$ при ${T=300}$ K с содержанием доноров ${N\simeq10^{18}{-}10^{21}\,\text{м}^{-3}}$ составляет ${\sigma=10^{-10}\,\text{Ом}^{-1}\cdot\text{м}^{-1}}$. В области ${T>200}$ K электропроводность определяется не только подвижностью поляронов малого радиуса, но и процессами ионизации примесных центров; в низкотемпературной области (${100<T<200}$ K) процессы ионизации не вносят заметного вклада в электропроводность. Понижение энергии ионизации примесных центров под действием внешнего электрического поля характеризуется константой Френкеля—Пула, значение которой для SrTiO$_{3}$ составляет $\alpha\simeq 4\cdot 10^{-24}\,\text{Дж}\cdot \text{м}^{1/2}\cdot \text{B}^{-1/2}$ Контакт никель—титанат стронция является неомическим и при толщинах исследуемого кристалла ${L<100}$ мкм играет определяющую роль в электропроводности МДМ структуры.