Поляризованные спектры отражения нового органического сверхпроводника (BEDT$-$TTF)$_{4}$Hg$_{2.89}$Br$_{8}$

Изучены поляризованные спектры отражения $R(\omega)$ монокристалла нового органического сверхпроводника (BEDT$-$TTF)$_{4}$Hg$_{2.89}$Br$_{8}$ ($T_{k}=4.3$ K) в спектральном интервале 650$-$40 000 см$^{-1}$ (0.08$-$4.96 эВ) в поляризациях, когда электрический вектор световой волны $\mathbf E$ параллелен кристаллографическим осям $a$, $b$, $c$ и направлению [110]. Получено оптическое подтверждение квазидвумерного характера электронной структуры кристаллов. Показано, что в случаях, когда $\mathbf E$ параллелен плоскости слоев молекул BEDT$-$TTF (${\mathbf E \parallel a,\, \parallel b, \,\parallel} [110]$), спектры отражения в ИК области определяются проводящей электронной системой, которая имеет большую оптическую релаксацию и проявляет сильное электронно-колебательное взаимодействие. В случае, когда $\mathbf E$ перпендикулярен плоскости слоев BEDT$-$TTF ($\mathbf E \parallel c$), отражение света проводящей электронной системой отсутствует, коэффициент отражения имеет типичные для диэлектрика низкие значения, мало зависящие от частоты. Определены друдевские параметры квазидвумерной электронной системы и интегралы переноса в направлениях осей $\mathbf a$ и $\mathbf b$. Обсуждено отличие $R (\omega)$ от соответствующих друдевских зависимостей, идентифицированы особенности электронно-колебательной структуры в спектрах.