Точечные дефекты и особенности низкотемпературного ($T<15$ K) поведения пирокоэффициента и спонтанной поляризации ТГС, LiTaO$_{3}$ и LiNbO$_{3}$

Установлено общее для линейных пироэлектриков и сегиетоэлектриков явление — образование дополнительной компоненты ${\mathbf P}_{c_{\text{п}}}$ спонтанной поляризации вследствие упорядоченной локализации примесных ионов (заряженных точечных дефектов) в поле исходной полярной матрицы. Дополнительная компонента в общем случае неколлинеарна вектору спонтанной поляризации матрицы ${\mathbf P}_{c_{\text{м}}}$ и соотносится с ней по модулю как $|{\mathbf P}_{c_{\text{п}}}|/|{\mathbf P}_{c_{\text{м}}}|\lesssim 10^{-4}\cdot {\mathbf P}_{c_{\text{м}}}$, несмотря на малость ${\mathbf P}_{c_{\text{п}}}$, ее температурное изменение при $T < 7$ К дает основной вклад в значение пироэлектрического коэффициента. По итогам исследований монокристаллов ТГС, LiTaO$_{3}$ и LiNbO$_{3}$ с различным содержанием точечных дефектов доказано присутствие следующего чередования механизмов, ответственных за температурное изменение спонтанной поляризации при понижении температуры из парафазы: для чистых кристаллов — механизм фазового перехода (упорядочение, смещение) $\to$ ангармонизм нескольких оптических мод; для кристаллов с примесями — механизм фазового перехода (упорядочение, смещение) $\to$ ангармонизм нескольких оптических мод $\to$ взаимодействие дефектов с электрическим полем спонтанной поляризации матрицы.