Спектр решеточного отражения сплавов Cd$_{1-x}$Hg$_{x}$Te (${x=0{-}0.8}$)

Проведен анализ спектров решеточного отражения сплавов Cd$_{1-x}$Hg$_{x}$Te (${x=0{-}0.8}$) при температуре 25 K. Сплавы образованы полупроводником CdTe и полуметаллом HgTe, оба кристаллизующиеся в простейшей структуре цинковой обманки с почти одинаковыми параметрами решетки. Математическая обработка спектров отражения $R(\omega)$ осуществлялась последовательным применением методов дисперсионного анализа и Крамерса$-$Кронига: сначала — дисперсионный анализ спектра $R(\omega)$ в двухмодовом приближении для достижения аналитических граничных условий на границе и вне интервала измерений, затем — анализ Крамерса$-$Кронига для восстановления диэлектрической функции ${\hat{\varepsilon}(\omega)=\varepsilon'(\omega)+i\varepsilon''(\omega)}$ с последующим разложением функции $\varepsilon''(\omega)$ на лорентцовые контуры решеточных осцилляторов. Значения частот решеточных осцилляторов для CdTe-подобных колебаний для всех составов сплава Cd$_{1-x}$Hg$_{x}$Te распределяются по четырем модам: 146, 148.5, 150.5 и 156 см$^{-1}$. Для любого состава сплава положение и форма полосы решеточного отражения для CdTe-подобных колебаний определяются четырьмя решеточными модами с частотами, не зависящими от состава сплава. С изменением состава сплава меняются силы осцилляторов этих мод. Наблюдается особенность на $\approx137\,\text{см}^{-1}$ с почти одинаковой силой осцилятора $\approx0.25$ в сплавах состава от ${x=0.09}$ до ${x=0.81}$.