Исследование возбуждения короткозамкнутым коаксиальным преобразователем магнитостатических мод в прямоугольной пленке железоиттриевого граната

Цель. Исследование новой конструкции короткозамкнутого коаксиального возбудителя с тонкой линейной перемычкой, замыкающейся на обе стороны заземленного коаксиального цилиндра, расположенной над прямоугольной пленкой железоиттриевого граната (ЖИГ) в однородном поле подмагничивания, направленном в плоскости прямоугольной пленки вдоль её длины или ширины. Тонкая линейная перемычка направлена параллельно ширине пленки ЖИГ. Методы. В среде CST Microwave Studio методом конечных элементов проведен электродинамический анализ исследуемой модели. Для изучения эффективности возбуждения мод в ферритовой пленке при различных расстояниях между коаксиальным возбудителем и поверхностью пленки ЖИГ были рассчитаны зависимости обратных потерь S11 модели от частоты. Результаты. 1. Проведена идентификация мод в однородном статическом магнитном поле $H$, направленном параллельно плоскости прямоугольной пленки ЖИГ вдоль eё ширины (оси $y$). 2. Проведена идентификация мод в однородном статическом магнитном поле $H$, направленном параллельно плоскости прямоугольной пленки ЖИГ вдоль ее длины (оси $z$). 3. Проведено сравнение спектров мод при векторе $\vec{H}$, направленном параллельно плоскости пленки ЖИГ вдоль ее ширины (оси $y$) и длины (оси $z$). Заключение. В настоящей работе исследована конструкция короткозамкнутого возбудителя с тонкой линейной перемычкой, замыкающейся на обе стороны заземленного коаксиального цилиндра. Электродинамическим методом проведен расчет распределений высокочастотного магнитного поля возбуждаемых магнитостатических мод и проведена их идентификация для двух направлений однородного поля подмагничивания: вдоль ширины и вдоль длины прямоугольной пленки ЖИГ. Исследована также зависимость числа возбуждаемых мод от близости короткозамкнутого возбудителя к прямоугольному образцу пленки ЖИГ. Проведено сравнение спектров мод при $\vec{H}$, направленном параллельно плоскости пленки ЖИГ вдоль ее ширины и длины. При таком повороте вектора $\vec{H}$ полоса эффективно возбуждаемых мод смещается с $4.6\dots4.9$ ГГц до $4.5\dots4.75$ ГГц. Однако возбуждение указанных мод в случае вектора $\vec{H}$, направленного вдоль ширины пленки ЖИГ (оси $y$), много эффективнее в полосе $4.65\dots4.9$ ГГц, чем в случае, когда этот вектор направлен вдоль длины пленки ЖИГ (оси $z$). В то же время возбуждение указанных мод в случае вектора $\vec{H}$, направленного вдоль длины пленки ЖИГ (оси $z$) много эффективнее в полосе $4.4\dots4.6$ ГГц.