Новое понимание стационарных режимов биологических систем

В рамках существующей теории динамических систем стационарные режимы любой динамической системы описываются уравнением $dx/dt=0$, для вектора состояния этой системы $x=x(t)=(x_{1}, x_{2},{\dots}, x_{m})^{T}$ в $m$-мерном фазовом пространстве состояний. С позиций стохастики для неизменности системы достаточно сохранения статистической функции распределения $f(x)$ или ее характеристик (статистического математического ожидания $<x>$, статистической дисперсии $Dx^*$, спектральной плотности сигнала, автокорреляции и т.д.) в рамках определенных (статистических) допущений. Однако в живой природе любые параметры $x_{i}(t)$ всего вектора состояния $x(t)$ биосистемы демонстрируют непрерывное, хаотическое движение в фазовом пространстве состояний. При этом отсутствует статистическая устойчивость выборок $x_{i}(t)$, что получило название эффекта Еськова–Зинченко. В этом случае вводится понятие псевдоаттрактора, некоторый аналог принципа неопределенности Гейзенберга, и дается определение двух типов неопределенностей (1-го и 2-го). В итоге мы приходим к инверсии понятий: то, что в физике (и биомедицине) сейчас считается стационарным режимом, является кинематикой (движением $x(t)$ в фазовом пространстве состояний), а движение биосистем является (для них) стационарным режимом.